138 и с п ы т а т е л ь н ы й с тен д
_ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _ _
М и х а и л С Е Р Г Е Е В
Акустические системы
„QUAD ESL-63"f
результаты измерений
Забеж ав как-то в ре дакционную
ком нату прослуш ивания, я обратил
внимание на необычное звучание —
работали
электростатические
А С
„ Q U A D E S L -6 3 “. Прозрачность, ч и -
стота и естественность — эти отличия
от звучания обы чны х динамических
А С сразу привлекали внимание.
Если отличается звучание — значит,
надо искать разницу в характеристи-
ках,— с такой мы слью я стад разм аты-
вать провода, устанавливать м икро-
фон и разгонять лю бопы тны х.
И действительно, по характеристи-
кам электростатические „ Q U A D “ за-
метно отличаю тся от обм ерянны х не-
мереное количество раз обы чны х ди-
намических АС.
Нелинейные искажения
Первое ощ ущ ение, которое возн и к-
ло при измерениях гарм оник,— а все
ли я правильно под кл ю чи л ? О б ы ч н о
на частоте 100 Гц и ниж е коэф ф ици-
ент гарм оник оказывается на порядок
больш е — около 1%. Проверил еще
раз, и еще.
.. Вы клю чил, снова в к л ю -
чил: К г=0 ,2 % при звуковом давлении
96 д Б на частоте 100 Гц. В торая и тре-
тья гарм оники — все как положено,
четвертую и более высокие не разгля-
деть: разреш аю щ ая способность из-
мерителя 70 дБ, или 0,03%. Н а сред-
них частотах сум м арны й коэф ф ици-
ент гарм оник около 0,2% - душ а ра-
дуется.
АТВ
т
. 1
к:
.
А
\jvj
KfL
го
50 100 200
500 1к
5к WKf.ru
Рис. 1. Нелинейные искажения,
коэффициенты второй и третьей гармоник
Линейность электростатического пре-
образователя гораздо лучше, чем элек-
тродинамического. Н о есть у этой ме-
дали и обратная сторона. В обы чной
А С работают несколько головок, каж -
дая из которых воспроизводит свой
участок спектра. Н елинейность голо-
вок выше, но между их сигналам и
практически
отсутствуе т взаим ная
модуляция. Ш ирокополосны й элект-
ростатик не защ ищ ен от интермодуля-
ции делением спектра на части: прав-
да, уровень ее оказывается ничтож но
мал. Н ельзя забывать, что разделение
на полосы тож е не бесплатное: ф ильт-
ры становятся причиной появления
дополнительны х искаж ений — ф азо-
вых и переходных, которые м огут ис-
портить звук нс меньше, чем нелиней-
ные. Н о всему свое время, а пока раз-
беремся с нелинейными.
О сновны м источником нелинейных
искаж ений в динам ическом диф ф у-
зорном гром коговорителе являю тся
нелинейность м агнитного поля в зазо-
ре и нелинейность упр уги х подвесов.
Подъем искаж ений на низких часто-
тах связан с резонансом подвиж ной
системы. Н а вы соких частотах края
диф ф узора перестают успевать за цен-
тром, что приводит к появлению не-
гармонических спектральны х состав-
л яю щ и х в излучаемом сигнале,— это
явление назы ваю т динам ической не-
устойчивостью диффузора.
В м ногополосной А С эта печальная
история повторяется столько раз, на
сколько полос разделен диапазон вос-
производим ы х частот. Н априм ер, в
двухполосной А С обы чно имеет место
подъем К, на важ ных для слуха часто-
тах около 1 кГц — это проявляется не-
устой чи во сть диф ф узора
н и зкоч а-
стотной головки и резонанс подвиж -
ной системы высокочастотной.
У электростатического преобразо-
вателя возбуж даю щ ая сила распреде-
лена равномерно по поверхности мем-
браны
и
и злучаю щ ая
поверхность
движ ется синхронно в гораздо более
ш ироком диапазоне частот, чем у ди-
намической головки. З а счет этого не-
линейные искажения на средних ча-
стотах у электростатического преоб-
разователя ничтож ны по сравнению с
динам ическим диф ф узорным.
Н о по создаваемому звуковом у дав-
лению на низких частотах „электро-
ста т“ проигры вает.
М а кси м а л ь н ы й
уровень ограничен допустим ы м сме-
щением излучаю щ его элемента, а пре-
дельно допустим ое смещение пленки
гораздо меньше, чем предельно д опу-
стимое смещение диф ф узора электро-
динам ической головки (прим ерно в
десять раз). Н е спасает и большая пло-
щадь поверхности излучателя.
Н а спад А Ч Х на низких частотах
влияет и излучение задней поверхно-
сти мембраны. В обы чной А С это из-
лучение прячется в закрытом ящ ике
или поворачивается вспять в фазонн-
верторе, а в электростатической —
беспрепятственно распространяется и
ком пенсирует старания ф ронтальной
стороны 1. Так что лю бителю „деци-
бельного" хард-рока такие АС , скорее-
всего, не понравятся. М ож но, конечно,
добавить к „ Q U A D E S L -6 3 “ прилич-
ны й сабвуфер, но известны более про-
стые и дешевые способы получения
громкого звучания.
Полное электрическое
сопротивление
В электростатической А С подвиж -
ным излучаю щ им звук элементом яв-
ляется тончайш ая пленка. Легкость
подвиж ной системы сниж ает доброт-
ность преобразователя и уменьш ает
м еханическую энергию, запасаемую
системой. И это хорошо: такие А С
им ею т малые переходные искажения
и не м учаю т усилитель возвращаемой
энергией. Подъем модуля полного со-
противления на низких частотах вы -
зван не механическим, а электриче-
ским резонансом контура, в который
входят ем кость преобразователя и
индуктивность повы ш аю щ его транс-
форматора. Такой резонанс не сопро-
вождается увеличением нелинейных
искажений.
Рис. 2. Зависимость модуля й и фазы <р
полного сопротивления АС от частоты
Н а
частотах
вы ш е
резонансной
входное сопротивление „ЕБ Е-б З“ име-
ет емкостной характер, величина со-
противления изменяется слабо. Зави -
симость модуля сопротивления от ча-
стоты оказалась очень ровной вплоть
до 7 - 8 кГц — значит, отсутствую т па-
разитны е резонансы
излучателя
и
всей АС. Только на вы соких частотах
1
Это явление называют акустическим коротким за-
мыканием.
Аудио М агазин 3/1998
предыдущая страница 139 АудиоМагазин 1998 3 читать онлайн следующая страница 141 АудиоМагазин 1998 3 читать онлайн Домой Выключить/включить текст